Где живет паршин олег михайлович. Сергей паршин - биография, информация, личная жизнь. Сергей Паршин в фильме "Умные вещи"

Иван Паршин – российский актер театра и кино, прославившийся благодаря роли агента Бизона из сериала «Морские дьяволы». Также он занимается озвучкой зарубежных фильмов.

Детство и юность Ивана Паршина

Иван родился 1 июня 1973 года в Ленинграде, в семье известного советского и российского актера и телеведущего Сергея Паршина («Россия молодая», «Зимняя вишня», «Неразрезанные страницы» и др.). Его мама Татьяна Астратьева (умерла от рака в 2006 году) была режиссером в «Школе русской драмы».

Отец часто брал сына на съемки и за кулисы, поэтому с миром искусства Иван был знаком с ранних лет. И если младший сын Сергея Паршина Александр (1978 г.р.) не захотел становиться актером, хотя за плечами у него был удачный дебют в драме «22 июня, ровно в 4 часа…», то Иван, после школы окончивший техникум и собиравшийся работать на заводе им. Калинина, все-таки попытал счастья и подал документы в Школу-студию МХАТ. Вскоре его отцу позвонил Лев Дуров и сообщил, что Иван прошел в третий тур. Но в Москву юноша переезжать не стал – его приняли и в СПбГАТИ, на курс Дмитрия Астрахана.

Карьера Ивана Паршина

Первую роль в кино Иван получил задолго до поступления в ВУЗ. В 1985 году он появился в эпизодической роли в историческом фильме «В стреляющей глуши», в котором также снимался его отец.

На старших курсах театральной академии наставник Ивана, Дмитрий Астрахан , пригласил своего студента на роль в его мелодраме «Ты у меня одна». Главные роли в трогательном фильме о любви исполнили Александр Збруев , Марина Неёлова и Светлана Рябова . Именно в роли Леши Коливанова многим зрителям и запомнился Паршин.

В 1995 году Паршина, учившегося на последнем курсе, приняли в труппу Александринского театра в Санкт-Петербурге – и старейшего национального театра России. В этом же театре служил отец актера, Сергей Иванович, а также бабушка телеведущего Ивана Ургант – Нина Николаевна Ургант . Первым его спектаклем на это сцене стала «Зимняя сказка», где ему досталась роль Флоризеля.

Во время работы в театре Иван не только работал на сцене, но и принимал активное участие в жизни театра: например, несколько раз выступал в роли капитана команды Александринцев на турнире театральных коллективов Санкт-Петербурга по футболу.

Третьим фильмом Ивана снова стал проект Дмитрия Астрахана. В этой комедийной мелодраме под названием «Все будет хорошо» Паршин появился лишь в эпизоде, но все равно запомнился зрителям.

Иван Паршин в сериале «Морские дьяволы»

Следующие десять лет Паршин уделял в большей степени театру, однако довольно часто появлялся на экранах – в основном, в эпизодических и второстепенных ролях.

В 2006 году Паршина утвердили на главную роль в сериал «Морские дьяволы». В криминально-приключенческой саге о бойцах спецназа, готовых выполнять свой долг в любых условиях, Иван сыграл капитан-лейтенанта и радиста Бориса Тарасова по кличке Бизон. Сериал возымел большой успех среди аудитории, поэтому вскоре начались съемки последующих сезонов – в них Иван повторил свою роль смелого морского пехотинца.

Между съемками в популярном сериале Паршин успевал ездить на съемочные площадки других проектов. При этом роли, которые исполнял Иван, кардинально отличались друг от друга: в военной драме «Исчезнувшие»(2009) Паршин сыграл простого конюха Степана, в шпионском фильме «Легенда об Ольге»(2009) – настойчивого американского репортера, в триллере «Возмездие»(2011) – предприимчивого директора модного дома, а в историческом фильме «Страсти по Чапаю»(2012) – красного командира Жукова.

В 2014 году вышли два коротких сериала, отмеченных появлением Паршина в ярких второстепенных ролях: «Снова один на всех» (в нем Иван сыграл Виктора Бойцова, экс-супруга Жени – актриса Карина Разумовская) и «Тальянка» (роль колхозника Виктора Моторина).

В 2015 году зритель мог увидеть Паршина в очередном сезоне «Морских дьяволов» и в небольшой роли в 24-серийной криминальной саге «Чума» о нелегкой эпохе 90-х.

Голосом Паршина заговорил актер Вуди Харрельсон в комедии «Управлении гневом» (2003), в анимационном фильме «Сезон охоты» (2006) – канадский бобр О’Тул, а в комедии «Война невест» (2009) – актер Крис Прэтт.

С 1 курса института и вплоть Иван занимается дубляжом иностранных фильмов и мультипликационных проектов. Например, голосом Паршина заговорил актер Вуди Харрельсон в американской комедии «Управлении гневом» (2003), в анимационном фильме «Сезон охоты» (2006) – канадский бобр О’Тул, а в комедии «Война невест» (2009) – актер Крис Прэтт .

Личная жизнь Ивана Паршина

В 1996 году Иван начал встречаться с девушкой по имени Венера. Год спустя они уехали в Германию, где родились их дети – сын Николай (1998 г.р.) и дочь Евгения (2001 г.р.). В 1999 году Иван и Венера сыграли свадьбу.

Семья жила в городке Оснабрюк. Иван развивал свой строительный бизнес, а Венера воспитывала детей. Вскоре после рождения Евгении тоска по Родине и любимому делу взяла верх – Иван вернулся в Россию. Он надеялся, что жена последует за ним, но она предпочла остаться в Германии. Актер регулярно ездил к семье несколько раз в год.

О дальнейшей личной жизни актера известно немногое. Отец актера в одном из интервью признался, что в 2010 году у Ивана родился сын Андрей от второго брака. Видимо, отношения с первой супругой исчерпали себя и Паршин встретил новую любовь в России.

Иван Паршин сейчас

В начале сентября 2017 года вышел новый сезон нашумевшего сериала о спецназовцах «Морские дьяволы. Северные рубежи» – в нем Паршин по-прежнему играет роль Бизона, теперь уже капитана 2-го ранга. Продолжались съемки следующего сезона сериала, «Морские дьяволы. Рубежи Родины».

На 2017 годы была запланирована премьера драмы «Рассвет на Санторини» с его участием – о необычной истории девушки Нины и ее мечтах встретить своего принца. С режиссером фильма, Алексеем Праздниковым, Иван познакомился еще в 2007 году, на съемках «Морских дьяволов - 2»: в одной из серий Праздников сыграл французского журналиста Винсента Анжу.

Сергей Иванович Паршин. Родился 28 мая 1952 года в Кохтла-Ярве (Эстонская ССР). Советский и российский актёр театра и кино, телеведущий. Заслуженный артист РСФСР (1988). Народный артист Российской Федерации (1999). Лауреат Государственной премии Российской Федерации (2003).

Крещен отцом Алексием, который в будущем стал Патриархом Московским и Всея Руси Алексием II.

Отец был шахтером. В Эстонию приехал работать на сланцевых шахтах. Там же работала мать. Шахтером стал и его брат.

В школьные годы он активно принимал участие в театральном кружке, играл в детских представлениях. Также активно занимался спортом (мастер спорта).

В 1973 году Сергей Паршин окончил актерский факультет ЛГИТМиК, мастерская Василия Меркурьева и Ирины Мейерхольд. Дипломные спектакли: «Валентин и Валентина» Михаила Рощина; «Тартюф» Мольера; «Любовь, джаз и черт» Ю. Грушеса.

После окончания вуза стал актером Академического театра драмы имени А.С. Пушкина (Александринский театр, Санкт-Петербург), среди его работ: «Иней на стогах» Л. Моисеева; «Час пик» Е. Ставиньского; «Горячее сердце» А.Островского; «На дне» М. Горького; «Похождения Чичикова» по Н. В. Гоголю; «Зелёная птичка» Карло Гоцци - Труффальдино; «Аэропорт» А. Хейли - Джордан; «Рембрандт» Д. Кедрина - Баннинг Кук; «Унтиловск» Леонида Леонова - Редкозубов; «Тринадцатый председатель» А. Абдуллина - Кудашев; «Иванов» А. П. Чехова - Боркин; «Мелодия для павлина» Освальда Заградника - Белан; «Три сестры» А. П. Чехова - Андрей Прозоров; «Сказание о царе Петре и убиенном сыне его Алексее» Ф. Горенштейна - Толстой; «Ревизор» Н. В. Гоголя - Ревизор.

Сотрудничает с драматическим театром «Приют Комедианта».

О своей работе в театре говорил: "Я работаю, но не всегда доволен материалом. Пусть не сочтут меня человеком старой формации, хотя, в принципе, так и есть. В советское время у нас было больше замечательных пьес. Сейчас это материал, который призван, видимо, эпатировать публику, с обилием ненормативной лексики. Люди в театр идут, чтобы найти ответы на вопросы, которые у них в жизни возникают, найти какую-то отдушину, какую-то надежду. И когда в театре на тебя выливают ушат помоев, мне кажется, лучше не ходить. Надо надежду вселять в людей. Сейчас перебор идет. Я понимаю, время такое. Но любая пьеса Островского сегодня донельзя актуальна, а мы начинаем ставить Брехта, Стриндберга. Все объясняется беспомощностью режиссеров, которые ничего не могут сделать, кроме как насовать побольше ненормативной лексики или раздеть".

На протяжении 15 лет вел популярную детскую телепередачу «Сказка за сказкой» Ленинградского телевидения в роли солдата Ивана Варежкина. Актер вспоминает, как в редакцию поступали большие мешки писем от маленьких зрителей, однако из-за смены власти в стране политика канала изменилась, а передачу закрыли.

В кино дебютировал в 1973 году в фильме-сказке «Умные вещи», в которой сыграл главную роль - Музыканта.

Сергей Паршин в фильме "Умные вещи"

В 1981-м сыграл Александра Меньшикова в историческом фильме «Россия молодая» - экранизации романа Ю. Германа.

Сергей Паршин в фильме "Россия молодая"

В 1986 году снялся в главной роли мелодрамы «Алый камень». Его герой - Степан Егорышев. По сюжету действие фильма происходит в 1952 году. Молодые супруги, геологи Матвей и Наташа, отправляются на теплоходе к месту работы Матвея. В пути на судне возникает пожар - и на глазах у молодой жены на Матвея падает горящая балка. Проходит время, Наташа выходит замуж за Степана, спасшего ее в ту трагическую ночь. Но однажды, они случайно узнают о том, что Матвей жив. Степан уходит из дома, направляется на поиски геолога Матвея и находит его, больного, одного в таежной палатке. Матвею удалось найти минерал, который его учитель Гриднев назвал "алым камнем". Степан привозит Матвея в Москву и устраивает встречу с Наташей.

Сергей Паршин в фильме "Алый камень"

Заметными стали работы в картинах «Зимняя вишня» (Саша), «Анекдоты» (Нечипоренко), «Рой» (Тимофей Заварзин), «Пока гром не грянет» (Алексей Воронин), «22 июня, ровно в 4 часа...» (батальонный комиссар танковых войск Василий Фёдорович Брагин), «Самолёт летит в Россию» (Ваня), «Улицы разбитых фонарей-1» (Валерий Петрович Шаахов).

Успешной стала роль инспектора Крамера в детективе Евгения Татарского «Ниро Вульф и Арчи Гудвин» - экранизации романов Рекса Стаута.

Сергей Паршин в сериале "Ниро Вульф и Арчи Гудвин"

Сыграл главные роли в проектах «Опера-1. Хроники убойного отдела» (подполковник Мартынюк), «Свой человек» (Георгий Александрович Каштанов), «Жизнь, которой не было» (Сергей Николаевич Гусев), «Лейтенант Суворов» (бывший офицер царской армии Георгий Самохин), «Последний кордон» (старший лесничий Александр Ильич Кульбаба).

Сергей Паршин в фильме "Лейтенант Суворов"

Сергей Паршин в сериале "Последний кордон"

В 2012-2013 годах был ведущим познавательной программы «Прожиточный минимум» на телеканале 100ТВ. В 2017 году - ведущий в цикле программ «Отражение событий 1917 года» телеканала «Вместе-РФ».

С 2008 года является Председателем Санкт-Петербургского отделения Союза театральных деятелей России. Секретарь Союза театральных деятелей Российской Федерации.

В 2016 году награжден Орденом Дружбы - за заслуги в развитии отечественной культуры и искусства, средств массовой информации, многолетнюю плодотворную деятельность.

Рост Сергея Паршина: 185 сантиметров.

Личная жизнь Сергея Паршина:

Дважды был женат.

Первая жена - (1950-2006), актриса, театральный режиссёр-педагог в Школе русской драмы имени И.О. Горбачева. Познакомились в ЛГИТМиКе, поженились в 1971 году. Когда жена заболела, ради нее он согласился на съемки в нашумевшей рекламе препарата для потенции. Татьяне срочно требовалась операция, а для этого были нужны большие деньги. В 2006 году жена скончалась от рака.

В 1973 году у пары родился сын , актёр театра, кино и дубляжа. Второй сын - Александр, исполнил роль вместе с отцом в фильме Бориса Галкина «22 июня, ровно в четыре часа...», однако потом отказался от карьеры артиста.

Татьяна Астратьева - первая жена Сергея Паршина

Иван Паршин - сын Сергея Паршина

Вторая жена - Наталья Ивановна Кутасова (1955 г.р.), актриса, работает в театре на Васильевском. Поженились в 2008 году.

Сергей Паршин и Наталья Кутасова. Пока все дома

Женившись во второй раз бросил курить. Он говорил: "Не мучился, кошмары не снились, даже не потолстел. Просто выкинул пачку в урну - и все. Организм мне словно скомандовал: «Хорош, Сергей Иванович, над собой глумиться!» Теперь позабыл про многие болячки".

Фильмография Сергея Паршина:

1973 - Умные вещи - Музыкант
1977 - Лишний день в июне (фильм-спектакль) - телеведущий
1978 - Завьяловские чудики (киноальманах) - Егорка
1979 - Бал (фильм-спектакль) - эпизод
1980 - Когда умер святой Патрик? (фильм-спектакль) - лейтенант Принс, полицейский
1981-1982 - Россия молодая - Меньшиков
1981 - Товарищ Иннокентий - Петров
1982 - С тех пор, как мы вместе - Анатолий, брат Нади
1982 - Полесская хроника
1982 - Ослиная шкура - Рыжий
1983 - Семь часов до гибели - Евгений Александрович
1983 - Приключения Шерлока Холмса и доктора Ватсона - полицейский (нет в титрах)
1983 - Место действия - Бесфамильный, шофёр
1983 - За синими ночами - Юра, муж Гали Кузнецовой
1983 - Два гусара (фильм-спектакль)
1984 - Пусть цветёт иван-чай - милиционер
1984 - И вот пришел Бумбо... - Рауль де Бражелон
1985 - Зимняя вишня - Саша, хоккеист
1985 - В стреляющей глуши - Митрий Хромов
1986-1991 - Сказка за сказкой (фильм-спектакль)
1986 - Солдат и чёрт (фильм-спектакль) - Солдат Иван Варежкин
1986 - Левша - тульский мастер-оружейник, что вместе с Левшой работал
1986 - Алый камень - Степан Егорышев
1987 - Счастливо оставаться! (короткометражный) - Александр Борисович Лобанов
1987 - Привидение из города Ойленберга (фильм-спектакль) - капрал
1987 - Остров погибших кораблей - "Моряк"
1987 - Зеркало для героя - Пухарев, шахтёр-стахановец
1987 - Гвоздь из родного дома (фильм-спектакль) - кузнец
1988 - Клад - Михаил
1989 - Кончина - Лёха
1989 - Горе в табакерке (фильм-спектакль) - Солдат Иван Варежкин
1989 - Бродячий автобус - пьяница-колхозник
1990 - Рой - Тимофей Заварзин, инспектор рыбнадзора, многодетный отец
1990 - Рассказы из разных карманов (фильм-спектакль)
1990 - Анекдоты - Нечипоренко
1991 - Пока гром не грянет - Алексей Воронин
1992 - Сны о России (おろしや国酔夢譚) - морской офицер
1992 - Лестница света
1992 - 22 июня, ровно в 4 часа... - Василий Фёдорович Брагин
1993 - Макаров - Савелий Фунтов
1994 - Самолёт летит в Россию - Ваня
1994 - Русский транзит - ФЭД, художник Фёдор
1994 - Прохиндиада-2 - Паша, рэкетир
1995 - Филимон (фильм-спектакль) - пан Пшебушульский
1995 - Зимняя вишня (сериал) - Саша, хоккеист
1995 - Время печали еще не пришло - Гриня
1996 - Эрик плут и главный советник короля (фильм-спектакль) - Поль
1996 - Волшебная палка Эрика плута (фильм-спектакль) - Поль
1997 - Анна Каренина (Anna Karenina) - камердинер доктора
1998 - Улицы разбитых фонарей-1 - Валерий Петрович Шаахов, владелец автомастерской
1998 - Про солдата и царя (фильм-спектакль) - Иван Варежкин, солдат
1999 - Страстной бульвар - Юрий, пассажир с сынишкой
2000-2004 - Вовочка - бывалый
2000 - Воспоминания о Шерлоке Холмсе
2001-2004 - Чёрный ворон - Вячеслав Михайлович Лимонтьев
2001-2002 - Ниро Вульф и Арчи Гудвин - инспектор Крамер
2001 - Сказ про Федота-Стрельца - Шотландский посол
2001 - Начальник каруселей
2001 - Дикарка - Михаил Тарасыч Боев
2002 - У нас все дома
2003 - Вечерний звон - отец Коляна
2004 - Шанс (короткометражный) - посетитель
2004 - Тимур и его коммандос - отец Жени и Ольги
2004 - Сыщики-3 - Горищекин, майор
2004 - Рагин - Топтун
2004 - Опера-1. Хроники убойного отдела - Мартынюк, подполковник
2004 - Новые приключения Ниро Вульфа и Арчи Гудвина - инспектор Крамер
2004 - Бой с тенью (Shadow Boxing) - отец Вики
2005 - Сыщики-4 - Григорий Романович Горищёкин, майор
2005 - Свой человек - Георгий Александрович Каштанов
2005 - Ревизор (фильм-спектакль) - Городничий
2005 - Гибель Империи - Рябиков
2006 - Секретные поручения - Курлов, отец Сергея
2006 - Похищение воробья (не был завершен) - Александр Александрович Поживаев
2007 - Ночные посетители - Матвей, главный режиссёр театра
2007 - Любовь под надзором - Сергей Громов, отец Насти
2007 - Дело чести - Белов
2007 - Гаишники - университетский профессор
2008 - Псевдоним "Албанец" – 2 - Ремезов Семён Петрович, генерал
2008 - Жизнь, которой не было - Сергей Николаевич Гусев
2009 - Хозяйка тайги - Владлен Андреевич, прокурор
2009 - Последний кордон - Александр Ильич Кульбаба, старший лесничий
2009 - Лейтенант Суворов - Самохин Георгий, бывший офицер царской армии
2010 - Псевдоним "Албанец" – 3 - Семён Петрович Ремезов, генерал
2011 - Чистая проба - Ким Семенович Товстик, отец Семена
2011 - Последний кордон. Продолжение - Кульбаба Александр Ильич, старший лесничий
2012 - Псевдоним "Албанец" - 4 - Семён Петрович Ремезов, генерал
2012 - Наружное наблюдение - Гена
2012 - Виктория - Михаил Павлович, отец Виктории
2013 - Незабудки - Матвей Николаевич, сосед Артёма по комнате
2013 - Мама будет против! - Петр Гаврилович
2013 - Кто-то теряет, кто-то находит - Семен Данилович Кремнёв, отец Клима
2015 - Рождённая звездой
2015 - Неразрезанные страницы - Игорь Владимирович Никоненко, полковник
2015 - Лучше не бывает - дедушка Леры
2017 - Лачуга должника - Алексей Степанович Турбинин, отец Эллы
2017 - Лабиринты - Аркадий Михайлович, отец Марины
2018 - Мельник
2018 - Другая кровь - Ерофей
2018 - Одна жизнь на двоих - Егор Капитонов

Озвучивание Сергея Паршина:

1988 - Переключая каналы - Блэйн Бингэм
1989-1990 - Просто Мария
1990 - Адвокат (Убийство на Монастырских прудах) - Иван Запарин
1992 - Непрощённый - Уилльям Манни
1992 - В осаде - Кейси Райбэк
1992 - Смертельное оружие 3 - Джек Трэвис
1993 - С меня хватит - офицер
1994 - Не ведая пощады - Гельмут Витч, Рэймонд Манта
1994 - Клиент - сержант Харди
1995 - Чёрный Плащ - Зигзаг МакКряк
1995 - Шоугелз - Тони
1996 - Смерч - Дастин Дэвис
1996 - Скала - командир Андерсон
1997 - Без лица - доктор Малкольм Уолш
1997 - Нечего терять - шериф Эрл
1997 - Один дома 3 - Питер Бопре
1997 - Самолёт президента - Начальник Штаба Ллойд "Шеп" Шеперд
1997 - Титаник - Льюис Бодин, Томми Райан
1997 - Звёздный десант - Зандер Бэркэлоу
1997 - Лучше не бывает - Фрэнк Сакс
1998 - Армагеддон - Чарльз Чаппл
1998 - Все без ума от Мэри - Чарли Дженсен
1998 - Маска Зорро - Дон Рафаэль Монтеро
1998 - Глаза змеи - Линкольн Тайлер
1998 - Враг государства
1998 - Могучий Джо Янг
1999 - 13-й воин - Король Хротгар
1999 - Универсальный солдат 2: Возвращение - капитан Блэкбёрн
1999 - Сбежавшая невеста - священник Брайан
1999 - Бойцовский клуб - Лу
1999 - Бриллиантовый полицейский - Жан ЛаФлюр
1999 - Жанна д’Арк
1999 - Конец света - главный священник
1999 - Приключения Флика - Слим
1999 - Стюарт Литтл - кот Снежок
2000 - Патриот - Жан Вилленуа
2000 - Багровые реки - Дин
2000 - Русалочка 2: Возвращение в море - царь Тритон
2000 - Где моя тачка, чувак? - Офицер Рик, Пьер
2000 - Похождения императора - Пача
2000 - Скользящие - Профессор Артуро, мужские роли
2001 - Эволюция - Губернатор Льюис
2001 - Планета обезьян
2001 - Корпорация монстров - Салли
2001 - Чёрный ястреб - Сандерсон
2001 - Властелин колец: Братство Кольца - часть мужских ролей - закадровый перевод
2002 - Астерикс и Обеликс: Миссия Клеопатра - Обеликс
2002 - Люди в чёрном 2 - агент Зэд
2002 - Стюарт Литтл 2 - кот Снежок
2002 - Перевозчик - инспектор Таркони
2002 - Три икса - агент Роджер Доннэн
2002 - 28 дней спустя - Фрэнк
2002 - Умри, но не сейчас - Рауль
2002 - Бессонница - Уолтер Финч
2002 - Властелин колец: Две крепости - часть мужских ролей - закадровый перевод
2003 - Национальная безопасность - лейтенант Вашингтон
2003 - В поисках Немо - Жак
2003 - Голливудские копы - Леон
2003 - Слёзы солнца - капитан Билл Роуд
2003 - Властелин колец: Возвращение короля - часть мужских ролей - закадровый перевод
2003 - Плохие парни 2 - Алексей
2003 - Однажды в Мексике - президент
2003 - Хозяин морей: На краю Земли - Джон Аллен
2004 - Человек-паук 2 - Отто Октавиус / Доктор Осьминог
2004 - Таинственный лес - Эдвард Уокер
2004 - Отчаянные домохозяйки - Виктор Лэнг
2004 - Вокруг света за 80 дней - полковник Китченер
2005 - Перевозчик 2 - инспектор Таркони
2005 - Мужчина по вызову 2
2005 - Похождения императора 2: Приключения Кронка - Пача
2005 - Аферисты Дик и Джейн - Фрэнк Баскомб
2006 - Казино «Рояль» - Дриден
2006 - Розовая пантера - жандарм Жильбер Понтон
2006 - Код Да Винчи - капитан Безу Фаш
2006 - Борат
2006 - Рояль - Дриден
2006 - Новая школа императора - Пача
2006 - Добро пожаловать, или Соседям вход воспрещён - мистер Мюррей
2007 - Лило и Стич: Мультсериал - Клайд, Слик
2007 - Хитмэн - Смит Джеймисон
2007 - Тетрадь смерти - Рюк
2008 - Астерикс на Олимпийских играх - Обеликс
2008 - Интернэшнл - Клаус
2008-2014 - Звёздные войны: Войны клонов - рассказчик, второстепенные персонажи
2009 - Розовая пантера 2 - жандарм Жильбер Понтон
2010 - История игрушек: Большой побег - Лотсо
2010 - Ромовый дневник - мистер Зимбер
2011 - Смурфики - Папа Смурф
2011 - Пираты Карибского моря: На странных берегах - Генри Пелэм
2011 - Джок - мистер Моррис
2012 - Смешарики. Пин-код - белый медведь, глава Северного братства
2012 - Белые волки - второстепенные роли
2012 - Люди в чёрном 3 - Агент Кей / Кевин Браун
2013 - Университет монстров - Салли
2013 - Смурфики 2 - Папа Смурф
2013 - Спасти мистера Бэнкса - Уолт Дисней
2014 - Отель «Гранд Будапешт» - автор
2014 - Цимбелин - Белариус
2015 - Отель «Мэриголд». Заселение продолжается - Нимиш
2015 - Защитник
2017 - Мата Хари - священник

Биография Паршина В.Г.

ПАРШИН Владимир Гаврилович - один из старейших свободненских и амурских капитанов речного флота, ветеран советско-японской войны, ветеран труда, автор публикаций по истории речного флота.
Родился в г.Благовещенске в семье речника, участника гражданской войны. В 1932-42 гг. вместе с родителями жил, учился в Хабаровском крае (Хабаровск, Комсомольск-на-Амуре и др.) и на Сахалине (г.Оха,1938-39).С 1942 года - в селе Большая Сазанка Серышевского района. Трудовую деятельность начал с 14 лет, в мае 1943, в МТС колхоза им. Ленина села Большая Сазанка. В янв. 1944 пришёл в качестве юнги на речной флот на Суражевскую пристань (город Свободный Амурской области).
В авг.- сент. 1945 участвовал в качестве юнги в составе экипажа легендарного парохода «Харьков» в советско-японской войне. Пароход был придан Амурской военной речной флотилии, участвовал на Амуре в операциях 2-й Краснознамённой Армии. В 17 лет был награждён первой медалью «За доблестный труд в Великой Отечественной войне 1941-1945 гг.». На воинском учете в последующем состоял в Военно-Морском флоте.
После войны, в 1945-1949 гг., был судовым машинистом и рулевым на ряде пароходов. В 1949, в 20 лет, стал третьим штурманом знаменитого амурского пассажирского, двухпалубного парохода «Академик Крылов», самым молодым тогда штурманом на свободненском речном флоте. В 1953 году закончил Школу командного состава, а затем также отделение стажистов и вечерне-заочное отделение Благовещенского речного училища. В 1950-1960-х годах был штурманом(вторым, первым пом.капитана) на пароходах «Аргунец», «Мазурук», «Котовский», «Саратов», а также капитаном речных пароходов «Уран», «Черненко», «Гродеков», «Томск». Более 20 лет, с 1944 по 1966 гг., ходил на пароходах по рекам Зея, Селемджа и Амур (вплоть до Николаевска-на-Амуре).
В 1966 перешёл на работу из РЭБ флота в речной порт, где до выхода на пенсию в 1989 году трудился капитаном теплоходов «РТ», капитаном паромной переправы, капитаном рейда, диспетчером порта, зам. главного инженера порта.
За трудовую деятельность был награжден медалями «За трудовое отличие» (2.03.1955), «Ветеран труда» (16.12.1987), «300 лет российскому флоту» (7.06.1996), а как ветеран войны «Медалью Жукова» (19.02.1996) и многими юбилейными медалями. Был, как ветеран войны также удостоен Знака «Ветеран 2-й Краснознаменной армии» (2.09.1997).Его имя, как ветерана войны, указано во 2-ом томе областной книги "Солдаты Победы", а также в интернет-проекте "Победители". За свою трудовую деятельность неоднократно поощрялся медалями, Почетными грамотами, дипломами, благодарностями, денежными премиями, ценными подарками.
Состоял в браке с 1952 года с Паршиной (урожд. Афониной) Валентиной Фоминичной (1929-1996), воспитывали двух сыновей.
С выходом на пенсию занимался сбором материалов по истории местного речного флота и речных предприятий, публиковал (в 1990-2003 гг.) материалы в ряде местных и обл. газет, в т.ч. в газетах «Амурская правда», «Амурская газета», «Зейские огни», "Свободенский вестник" и др. В 1996 составил «Краткую летопись истории Свободненского речного порта» (в машинописном тираже).
В ходе проводимого исторического поиска открыл имена пяти ранее не известных в области амурцев - Героев Советского Союза, в том числе двух речников В.А.Суслова (г.Свободный) и С.И.Голуковича (г.Благовещенск). Был одним из тех, кто принимал участие в подготовке материалов обл. книги «Амурцы-Герои» (имя В.Г.Паршина указано в 1-ом томе).
Болезнь, инвалидность,ухудшившееся зрение не позволили ему продолжить работу и завершить задуманную книжку о свободненском речном флоте и свободненских речниках.
Умер на 78 году жизни в г. Свободном, похоронен на Ударненском кладбище.
Некролог был опубликован в газете "Зейские огни" (Памяти товарища. Паршин Владимир Гаврилович // Зейские огни, 24 января 2007,№ 9-10, С.15)

***
- "Солдаты Победы. 1941-1945", Том 2, стр. 124 (Благовещенск, 2003 г.)
ПАРШИН Владимир Гаврилович, родился 20 февраля 1929 г. в г. Благовещенске. Участвовал в войне с Японией с 9 августа по 3 сентября 1945 г. в составе Краснознаменной Амурской флотилии 2-го ДВ фронта. Судовой машинист.

Сайт Проекта "Победители" (Победители.Ру) -
Владимир Гаврилович
Россия/Дальний Восток/Амурская область:
ПАРШИН Владимир Гаврилович
20.02.1929 г.р.

Сайт Союза пенсионеров России: http://www.rospensioner.ru/node/3330
...Паршин Владимир Гаврилович был юнгой в речном порту...

Реестр амурских ветеранов, награжденных медалью «За доблестный труд в Великой Отчественной войне 1941-1945 гг.» - http://www.libamur.ru/page/4487.html

Сайт "Свободной газеты +" :
Публикация: "Материал взят из архивных документов «Краткая летопись истории Свободненского речного порта и флота», составленной в 1996 году Паршиным Владимиром Гавриловичем..."

- "Имена в истории города Свободного". Свободный: ПЦ "Дизайн-Принт", 2017. стр.129 (капитаны пароходов); стр.132 (краеведы...).

-"Свободненский Биографический Словарь", Книга 2-я. Свободный: ПЦ "Дизайн-Принт". 2018, стр.31 (Паршин Владимир Гаврилович...)

Размер: px

Начинать показ со страницы:

Транскрипт

1 1 ЛЕКЦИЯ 1 Релятивистский характер магнитного поля. Магнитное поле равномерно движущегося точечного заряда. Уравнения для средних значений магнитного поля. Уравнение для векторного потенциала. Векторный потенциал движущегося точечного заряда и системы точечных зарядов. Магнитное поле системы токов. Закон Био-Савара. Магнитное поле прямолинейного провода с током. Сила Ампера. Магнитный момент. Поле магнитного диполя. Вектор намагниченности. Релятивистский характер магнитного поля. Магнитное поле равномерно движущегося точечного заряда В этом семестре мы с вами продолжаем изучение электромагнетизма и у нас на очереди после электростатики (прошлый семестр) магнитостатика. В прошлом семестре мы выяснили, что магнитное поле, в отличие от электрического, имеет релятивистское происхождение (см. Лекцию 16). Так заряженная частица, двигаясь равномерно вдоль провода с током, испытывает действующую со стороны провода силу за счет создаваемого током магнитного поля. Но в системе покоя частицы это магнитное поле не оказывает на нее никакого воздействия. Тем не менее воздействие со стороны провода сохраняется. Только теперь это воздействие проявляется посредством электрического поля. Провод оказывается заряженным (!) в системе покоя частицы. Происходит это, как мы видели (см. конец Лекции 16), за счет эффекта Лоренцева сокращения длин и появления разницы между плотностью положительных и отрицательных зарядов в проводе. Это имеет место в силу того, что эти заряды движутся с разными скоростями. Иными словами, если бы скорость света была бесконечной, в природе не существовало бы магнитного поля! Оно обращается в ноль при (речь идет о магнитном поле, создаваемым зарядами, движущимися с конечной скоростью). В этой Лекции нашей задачей будет рассмотрение магнитного поля, создаваемого движущимися зарядами и токами. Для заряда, движущегося равномерно и прямолинейно с произвольной

2 2 скоростью V, создаваемое им магнитное поле равно H = 1 (1) (смотри формулы (26) и (27) из Лекции 16), где E создаваемое зарядом электрическое поле. Если обозначить за θ угол между скоростью заряда r q V Рис. 1: Движущийся точечный заряд. V и радиус вектором r, проведенным от заряда к точке наблюдения, то, как мы покажем в Лекции 12, электрическое поле E равно E = qr r 3 V (1 V 2) 3/2. (2) 2 sin2 θ Если скорость движения заряда много меньше скорости света V, то эта формула переходит в известный закон Кулона, а формула (1) в закон Био-Савара. В результате в нерелятивистском случае электрическое и магнитное поля, создаваемые движущимся точечным зарядом, равны E = qr r, H = q . (3) 3 r 3 Поскольку заряд движется эти поля не остаются постоянными в каждой фиксированной точке пространства, а движутся вместе с ним. Уравнения для средних значений магнитного поля. Уравнение для векторного потенциала. Векторный потенциал движущегося точечного заряда и системы точечных зарядов Нас однако сейчас будет интересовать магнитное поле, создаваемое зарядами, которые совершают некоторое финитное движение в какой-то конечной области пространства. Импульсы заряженных частиц пусть

3 3 тоже остаются всегда конечными. Такое движение имеет стационарный характер, то есть его средние характеристики не меняются со временем. Поэтому представляет интерес рассмотреть среднее (по времени) магнитное поле H, создаваемое зарядами. Такое поле будет, очевидно, только функцией координат и не будет зависеть от времени, т. е. будет постоянным. Частным случаем такого рода является магнитное поле, создаваемое системой постоянных токов. Оно, очевидно, изначально не зависит от времени, поэтому H совпадает с H. Для нахождения среднего магнитного поля усредним по времени уравнения Максвелла: div H = 0, rot H = 1 E t + 4π j. (4) Усреднение первого из них дает просто div H = 0. (5) Усредняя второе уравнение учтем, что среднее значение производной по времени от функции меняющейся в конечных пределах равно нулю (Ландау, Лифшиц, Механика, 10), то есть 1 E = 0. (6) t Поэтому второе уравнение запишется в виде rot H = 4π j. (7) Эти два уравнения и определяют среднее магнитное поле H. Первое из них удовлетворяется тождественно введением среднего векторного потенциала A (см. Лекцию 20, уравнение (17)) Подставив это в уравнение (7) получим H = rota. (8) rot rot A = grd div A A = 4π j. (9) Как мы знаем, векторный потенциал определен уравнением (8) неоднозначно (см. Лекцию 20, уравнение (18)). К нему можно прибавить градиент произвольной скалярной функции. Выбором этой функции можно добиться, чтобы div A = 0. В этом случае векторный потенциал постоянного магнитного поля определится из уравнения A = 4π j. (10)

4 4 Это уравнение математически идентично уравнению для скалярного потенциала в электростатике (см. Лекцию 21, уравнение (19)) ϕ = 4πρ. (11) Решением последнего является функция (см. Лекцию 21, уравнение (28)) ρ(r) ϕ(r) = r r d. (12) По аналогии (одинаковые уравнения имеют одинаковые решения) получим из уравнения (10) A(r) = 1 j(r) r r d. (13) Если вместо тока j(r) мы имеем просто движущиеся заряды q, то интеграл в уравнении (13) заменяется на сумму по отдельным зарядам 1 j(r)d r r = q v r r, (14) где r радиус-векторы движущихся частиц, а v их скорости и усреднению по времени подвергаются все выражения под знаком суммы (от времени зависят r и v). Поэтому в этом случае A = 1 q v R, (15) где R = r r радиус-вектор от заряда q в точку наблюдения поля. Магнитное поле системы токов. Закон Био-Савара Чтобы теперь найти среднее магнитное поле, надо к выражению (13) применить операцию ротор H = rot A = rot 1 j(r)d. (16) r r 1 При этом мы воспользовались формулой j(r) = ρ (r)v = q v δ(r r).

5 5 Операция дифференцирования (ротор) производится по координатам точки наблюдения r, поэтому ее можно ввести под знак интеграла по переменной r H(r) = 1 Используя формулу d rot r [ j(r ]). (17) r r rot (Cφ) = [ (φc)] = , (18) где C постоянный вектор, получим [ j(r ] ()) 1 rot r = grd r r r r r j(r) = j(r) (r r) r r 3. (19) В результате среднее по времени магнитное поле равно H = 1 j(r) (r r) d. (20) r r 3 r dv Это, как известно, закон Био-Савара. Его часто записывают в дифференциальной форме. Магнитное поле, создаваемое плотностью тока j элемента объема dv в точке с радиус-вектором r, равно (смотри формулу (35) из Лекции 16) dh = 1 dv. (21) r 3 Иногда, если речь идет о магнитном поле, создаваемым элементом проj Рис. 2: Элемент объема dv с плотностью тока j. вода dl, по которому протекает ток I, этот закон записывают в виде (смотри формулу (37) из Лекции 16) dh = I r3. (22)

6 6 I s dl Это ясно из соотношения Рис. 3: Элемент трубки с током dl. jdv = jsdl = Idl, (23) где I = js полный ток, протекающий по проводу, а S площадь поперечного сечения провода Рис 3. Магнитное поле прямолинейного провода с током Иногда бывает полезно (при определении магнитного поля, создаваемого текущими токами) использовать уравнения Максвелла в интегральной форме (см. Лекцию 19, формулу(64)) rot H = 4π j = H dl = 4π j ds, (24) L где S поверхность, опирающаяся на контур L. Направление векторов dl и ds соответствует правилу буравчика Рис. 4. S ds S L dl Рис. 4: Замкнутый контур и поверхность, опирающаяся на этот контур. Применим это соотношение, например, для определения магнитного поля от прямолинейного бесконечного провода с током I. В качестве контура L выберем окружность радиуса ρ с центром на оси провода

7 7 L I H r B dl Рис. 5: Магнитное поле прямолинейного провода с током. плоскость которой перпендикулярна проводу Рис. 5. Из симметрии задачи очевидно, что магнитное поле по своей величине одинаково во всех точках этой окружности. Далее из анализа дифференциальной формы закона Био-Савара dh = I (25) r3 следует, что вклад от всех элементов прямолинейного провода в точке B перпендикулярен проводу (dl) и радиус вектору r. Это означает, что магнитное поле направлено по касательной к нашей окружности. Иными словами, силовые линии магнитного поля прямолинейного провода с током являются концентрическими окружностями Рис. 6. I H Рис. 6: Силовые линии магнитного поля от прямолинейного провода с током. Тогда вектора H и dl в формуле закона Стокса просто параллельны и интеграл H dl = H2πρ. (26) L

8 8 С другой стороны, правая часть равенства (24) выражается через полный ток I 4π j ds = 4π I. (27) В результате S H2πρ = 4π 2I I или H = ρ. (28) То есть магнитное поле убывает обратно пропорционально расстоянию до провода. Есть еще ряд задач (цилиндр с током, бесконечная плоскость с током и т. д.), которые можно решить применяя теорему Стокса, однако в большинстве ситуаций необходимо выполнить интегрирование по формуле (20). Сила Ампера Как известно, на заряженную частицу, движущуюся со скоростью v в магнитом поле действует сила F = q . (29) Так как ток это движение заряженных частиц, то на элемент с током в магнитном поле также действует сила сила Ампера или в случае элемента провода с током I df = 1 dV, (30) df = I . (31) Более подробно мы останавливались на этих формулах в Лекции 16 в прошлом семестре (смотри формулы (20) и (22)). Магнитный момент Подобно тому, как в электростатике мы находили электрическое поле, создаваемое системой зарядов на больших расстояниях от этой системы (см. Лекцию 22), рассмотрим аналогичную проблему в магнитостатике. А именно, найдем среднее магнитное поле, создаваемое системой стационарно движущихся зарядов, на больших расстояниях от этой системы

9 9 Рис. 7. Это также может быть система токов (постоянных) текущих по проводам, расположенных в ограниченной области пространства. В обоих случаях размеры системы должны быть много меньше расстояния до точки, в которой мы ищем поле. v r R 0 Рис. 7: Система движущихся зарядов в ограниченной области пространства. Выберем нашу систему координат так, чтобы ее начало лежало гденибудь внутри этой системы зарядов. Радиус-векторы отдельных зарядов q обозначим через r. Пусть R 0 будет радиус-вектор точки, в которой мы ищем магнитное поле. Очевидно, что R 0 r есть радиусвектор от заряда q к точке наблюдения. Тогда для векторного потенциала имеем формулу (15) A = 1 q v R 0 r. (32) Разложим это выражение по степеням r. При этом ограничимся здесь лишь членами первого порядка по малому параметру r /R 0 1. В результате A = 1 q v 1 (q v r 1). (33) R 0 R 0 Первое слагаемое можно переписать в виде q v = d q r, (34) dt то есть в виде среднего значения от производной по времени дипольного момента системы. Поскольку величина дипольного момента меняется в конечных пределах, среднее значение его производной по времени равно нулю. Поэтому для A имеем выражение A = 1 (q v r grd 1) = 1 R 0 R0 3 q v (r R 0). (35)

10 10 Поскольку v = ṙ, то имеем тождество q v (r R 0) = 1 d q r (r R 0) + 1 q . 2 dt 2 (36) Первый член в этом выражении есть производная по времени от величины, меняющейся в конечных пределах. Поэтому при усреднении по времени это слагаемое обратится в ноль. Следовательно вклад в среднее значение векторного потенциала будет определятся вторым слагаемым A = 1 2R0 3 q = 1 2R 3 q ]. 0 (37) Введем теперь аксиальный вектор µ = 1 q . (38) 2 Он называется магнитным моментом системы. Пользуясь этим обозначением получим (сравни с формулой для электростатического потенциала (33) в Лекции 22) A = [µ R 0] R 3 0 Поле магнитного диполя = [ grd 1 ] µ. (39) R 0 Зная среднее значение векторного потенциала, можно теперь найти среднее значение магнитного поля с помощью формулы H = rot A. При этом дифференцирование в этой формуле производится по координатам радиус-вектора R 0 H = rot [µ R 0] R 3 0 = Учитывая, что при R 0 0 [ [ µ R ]] 0 R0 3 = µ div R 0 R0 3 (µ) R 0 R0 3. (40) div R 0 R 3 0 = 0 (41) (как равна нулю дивергенция электрического поля E = qr/r 3, создаваемого точечным зарядом, помещенным в начало координат см. Лек-

11 11 цию 19). Далее, преобразуя второе слагаемое, получим (µ) R 0 R0 3 = 1 (R0 3 (µ)R 0 + R 0 µ 1) R0 3 = µ R0 3 3R 0(µ R 0) R0 5. (42) Таким образом получаем окончательно для магнитного поля на больших расстояниях от системы H = 3R 0(µ R 0) R0µ 2 R0 5, (43) то есть формулу аналогичную формуле для электрического поля диполя (см. Лекцию 22, формула (35)). Таким образом наша система токов представляет собой магнитный диполь, а формула (43) определяет магнитное поле этого диполя. Следовательно на больших расстояниях от системы токов или движущихся зарядов магнитное поле (как и в случае электрического диполя) убывает обратно пропорционально кубу расстояния H 1 R 3 0. (44) Рассмотрим теперь несколько примеров на вычисление магнитного момента системы (поскольку после этого задача о поле на больших расстояниях решается формулой (43)). Пример 1 Заряд, равномерно вращающейся по окружности радиуса r рис. 8. r v Рис. 8: Заряд равномерно вращающийся по окружности. Используя формулу (38) и то, что при вращении заряда по окружности его скорость определяется соотношением v = [ω r], где ω вектор угловой скорости вращения, получаем µ = q 2 = q 2 ] = q 2 r2 ω = qr2 ω. (45) 2

12 12 Мы видим, что в этом случае магнитный момент величина постоянная и не меняется со временем. Его направление задается вектором угловой скорости ω. Поэтому его среднее значение совпадает с ним самим. Задача: рассчитать магнитный момент равномерно заряженного шара радиуса R с зарядом q, вращающегося с угловой частотой ω. Пример 2 Контур с током. Рассмотрим теперь проволочную петлю с током I, пусть провод расположен в одной плоскости. Тогда учитывая соответствие µ = 1 q = 1 dv (46) 2 2 и то, что dv j = Idl для элемента тока, получим µ = I . (47) 2 L S V I Но интеграл 1 = S, (48) 2 L где S вектор, равный по величине площади петли с током и направленный по правилу буравчика перпендикулярно плоскости петли Рис. 9. Таким образом, для плоской петли произвольной формы, по которой теr dl Рис. 9: Петля с током. чет постоянный ток I, магнитный момент тоже оказывается постоянным и равным по величине µ = I S. (49)

13 13 Вектор намагниченности Рассмотрим теперь ситуацию, которая нам пригодится в дальнейшем, когда магнитные диполи µ не являются точечными, а распределены в пространстве непрерывно и характеризуются плотностью магнитного дипольного момента M(r). Вектор M(r) это есть магнитный дипольный момент единицы объема и называется вектором намагниченности. Системой с распределенным магнитным дипольным моментом отличным от нуля, например, может быть ферромагнетик, который намагничен даже в отсутствии внешнего магнитного поля. Вследствие своей намагниченности, он сам является источником магнитного поля. Если же тело не является ферромагнетиком, то отличный от нуля вектор намагниченности возникает в нем, если тело поместить во внешнее магнитное поле. Очевидно, что тогда вместо формулы (39) для векторного потенциала мы должны будем написать A(r) = d r r 3 = [ ()] 1 M(r) r. r r d (50) Поскольку дифференцируемая по r под знаком интеграла функция зависит только от разности r r, мы можем заменить r r. И после этого воспользоваться формулой rot (M ϕ) = ϕ rot M . (51) Тогда [ ()] 1 A(r) = d M(r) r = r r = d rotr M(r) [ M(r d ]) rot r r r. (52) r r С помощью замены dv r ds (теорема Гаусса-Остроградского) второе слагаемое в правой части преобразуется к интегралу по замкнутой поверхности, ограничивающей объем интегрирования [ M(r d ]) rot r =. (53) r r r r S Если эта поверхность проходит достаточно далеко, там, где вектор намагниченности M(r) = 0, то вклад от второго слагаемого обращается в

14 14 ноль. В результате мы приходим к формуле A(r) = d rotr M(r). (54) r r Сравнивая это с формулой (13), мы заключаем, что с вектором намагниченности M(r) связана плотность тока j(r): j = rot M. (55) Эта полезная формула нам очень пригодится в дальнейшем. Задачи 1. Покажите, что для однородного магнитного поля H векторный потенциал A можно выбрать в виде (симметричная калибровка) Чему равна div A? A = 1 Покажите, что векторный потенциал для однородного магнитного поля можно также выбрать в виде (калибровка Ландау): A x = Hy, A y = A z = 0, где ось z выбрана в направлении магнитного поля. Эта калибровка используется для удобства при решении уравнения Шрёдингера электрона в магнитном поле, поскольку позволяет разделить переменные в декартовой системе координат и получить так называемые уровни Ландау 3. Найти векторный потенциал от прямолинейного провода с током. 4. Найти векторный потенциал A магнитного поля бесконечного цилиндрического соленоида с током (внутри и вне соленоида). Радиус соленоида R, магнитное поле внутри соленоида H. 5. Докажите, что diva(r) = 0, где A(r) определяется формулой (13). 6. Как считать площадь плоской петли с током, если петля имеет самопересечения рис. 10? 7. Что такое магнитный квадруполь? Приведите пример петли с током не имеющей магнитного момента.

15 15 I Рис. 10: Петли с самопересечением. 8. Рассчитать магнитный момент равномерно заряженного шара радиуса R с зарядом q, вращающегося с угловой частотой ω вокруг оси, проходящей через центр шара. Найдите отношение магнитного момента к механическому если масса шара равна m. Литература 1. Д. В. Сивухин. Общий курс физики. Электричество. 2. Д. В. Сивухин. Общий курс физики. Оптика. 3. С. В. Вонсовский, Магнетизм, Наука, Г. С. Ландсберг, Оптика, Наука, Берклеевский курс физики, том II, Э. Парселл, Электричество и магнетизм. 6. Берклеевский курс физики, том III, Ф. Крауфорд, Волны. 7. Фейнмановские лекции по физике, 5 том, Электричество и магнетизм. 8. Фейнмановские лекции по физике, 6 том, Электродинамика. 9. Фейнмановские лекции по физике, 7 том, Физика сплошных сред. 10. Фейнмановские лекции по физике, Задачи и упражнения. 11. И. Е. Иродов, Электромагнетизм, основные законы. 12. И. Е. Иродов, Волновые процессы, основные законы. 13. И. Е. Иродов. Задачи по общей физике, 3 издание 1998 г.

16 16 Дополнительная литература 1. В. В. Шмидт, Введение в физику сверхпроводников, Наука, И. Н. Топтыгин, Математическое введение в курс общей физики, С.- Петербург, ftp://ftp.unilib.nev.ru/dl/010.pdf 3. Н. И. Карякин, К. Н. Быстров, П. С. Киреев, Краткий справочник по физике, Высшая школа, Rymond A. Serwy nd John W. Jewett, Physis for Sientists nd Engineers, 6th Edition, М. И. Каганов, В. М. Цукерник, Природа магнетизма, Библиотечка Квант, вып. 16, Наука, А. Л. Эфрос, Физика и геометрия беспорядка, Библиотечка Квант, выпуск 19, Наука, 1982 г Библиотека Колхоза книг. См. также BookFinder 1,232,128 книг Самая большая электронная библиотека рунета. Поиск книг и журналов искалка + качалка Большая Научная Библиотека БНБ DJVU книг!!! 2000 книг. Для того чтобы скачать книгу на сайте silib.om, при получении прямой ссылки необходимо в ней books поменять на books_ все выпуски журнала Квант с г серия Библиотечка Квант (84 книги) книг, в том числе и по физике Лучшие книги с Интернета Интернет библиотека по математике.

1 ЛЕКЦИЯ 22 Электростатическая энергия зарядов. Плотность энергии электрического поля. Энергия равномерно заряженного шара. Мультипольное разложение. Электрический диполь. Потенциал и электрическое поле

ЛЕКЦИЯ Электростатическая энергия зарядов. Мультипольное разложение. Электрический диполь. Энергия системы зарядов во внешнем поле. Силы, действующие на диполь в электрическом поле. Взаимодействие двух

1. Магнитостатика 1 1. Магнитостатика Урок 20 Магнитное поле в среде Закон Био Савара в среде: Сила Ампера в среде: db = J r 3 = dv r 3 = dq. 3 J dv dq df = = =. Вектор

1 Магнитостатика 1 1 Магнитостатика Закон Ампера (µ 1): df 12 J 1J 2 ] 2 r 3 12 Сила Ампера: J df Закон Био Савара (µ 1, B H): ] dv 1 dv 2 2 r 3 12 B магнитное

1 1 Условие квазистационарности поля Квазистационарное переменное электромагнитное поле - это приближенный способ описания электромагнитного поля при котором можно пренебречь током смещения в системе уравнений

4 Постоянное магнитное поле в вакууме Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле Закон Био-Савара-Лапласа: [ dl, ] db =, 3 4 π где ток, текущий по элементу проводника dl, вектор dl направлен

ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ (лекции 4-5) ЛЕКЦИЯ 4, (раздел 1) (лек 7 «КЛФ, ч1») Кинематика вращательного движения 1 Поступательное и вращательное движение В предыдущих лекциях мы познакомились с механикой материальной

Лекция 11 Момент импульса Закон сохранения момента импульса твердого тела, примеры его проявления Вычисление моментов инерции тел Теорема Штейнера Кинетическая энергия вращающегося твердого тела Л-1: 65-69;

Р.Фейнман, Р.Лейтон, М.Сэндс ФЕЙНМАНОВСКИЕ ЛЕКЦИИ ПО ФИЗИКЕ 5. ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ Оглавление От редактора 5 Предисловие 6 Глава 1. Электромагнетизм 9 1. Электрические силы 9 2. Электрические и магнитные

Факультатив Магнитное поле в центре кругового витка с током Все токи и точка наблюдения находятся в одной плоскости Тогда I dϕ db > I I I 2πI B db dϕ dϕ 2π > l l l 2π I B 1 µ В системе СИ: 0 µ > 0I B 4π

1. Электростатика 1 1. Электростатика Урок 2 Теорема Гаусса 1.1. (1.19 из задачника) Используя теорему Гаусса, найти: а) поле плоскости, заряженной с поверхностной плотностью σ; б) поле плоского конденсатора;

Теорема Гаусса и её применение Лекция 2 Содержание лекции: Силовые линии Поток вектора напряженности электрического поля Теорема Гаусса (интегральная форма) Применение теоремы Гаусса 2 Силовые линии Для

Электродинамика сплошных сред к.ф.-м.н., доцент Андрей Юрьевич Антонов направление 03.03.01 «Прикладные математика и физика» Постоянный электрический ток Рассмотрим стационарное движение зарядов в проводящей

1 ЛЕКЦИЯ 0 Преобразование токов и зарядов. 4-вектор тока. Скалярный и векторный потенциал. Уравнение для потенциалов. 4-мерный градиент. 4-потенциал. Тензор электромагнитного поля. Ковариантная форма уравнений

Факультатив Намагниченность и связанные токи для переменных полей j Соотношение ot(M) = справедливо только для постоянных магнитных полей, независящих от времени В более общем случае P j = + ot(M) t

Факультатив. Формула для расчета магнитного поля B в плоской задаче. Плоская задача все токи и точка наблюдения поля B находятся в одной плоскости. В таком случае в плоскости задачи находятся векторы dl

1 1.7. Потенциал и напряженность поля системы точечных зарядов. 1.7.1.Потенциал и напряженность поля электрического диполя. Точечный электрический диполь система -х одинаковых по величине, но разных по

I d da Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I d на расстоянии от элемента тока. µ В системе СИ: 0 d da= I. I d q Выражение da похоже на выражение ϕ=, где ϕ скалярный потенциал.

1. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ (E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Теорема Гаусса Применение теоремы Гаусса к расчету полей Основные формулы Электростатическое поле можно задать, указав для каждой точки величину и направление вектора Совокупность этих векторов образует

1 4 Электромагнитная индукция 41 Закон электромагнитной индукции Правило Ленца В 1831 г Фарадей открыл одно из наиболее фундаментальных явлений в электродинамике явление электромагнитной индукции: в замкнутом

1 Магнитное поле В повседневной практике мы сталкиваемся с магнитной силой, когда имеем дело с постоянными магнитами, электромагнитами, катушками индуктивности, электромоторами, реле, отклоняющими системами

ТЕМА ТЕОРЕМА О ЦИРКУЛЯЦИИ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного поля Применение теоремы к расчету полей 3 Закон полного тока в дифференциальной форме Теорема

Факультатив Энергия магнитного поля Это та же магнитная энергия токов, только выраженная через поле, а не через токи IIi I I i I I W = L i = Li = Φ i = Φ i, i i Подставим сюда полученное раньше выражение

ЛЕКЦИЯ 9 Циркуляция и поток вектора магнитной индукции Вектор магнитной индукции физическая величина, характеризующая магнитное поле точно так же, как напряженность электрического поля характеризует электрическое

Поле Экзамен Энергия магнитного диполя в магнитном поле В электростатике: M = p, E момент сил, действующих на диполь в электрическом W = p E (,) энергия диполя в электрическом поле Энергия диполя в электрическом

4 Лекция МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ПОСТОЯННОГО ТОКА 00 Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич МАГНИТНОЕ ПОЛЕ постоянного тока не изменяется во времени и является частным

Электростатика Закон Кулона F 4 r ; F r r 4 r где F - сила взаимодействия точечных зарядов q и q ; - E диэлектрическая проницаемость среды; Е напряженность электростатического поля в вакууме; Е напряженность

1.8 Понятие о дивергенции векторной функции Ранее было получено выражение для потока вектора напряженности электрического поля, через замкнутую поверхность S E n S S Преобразуем поверхностный интеграл